В реальных электрических цепях постоянного тока, содержащих конденсаторы, переходные процессы разрядки и зарядки конденсаторов проходят за. Переходные процессы в электрических цепях. Кафедра физики. Основные положения теории переходных процессов. Название Теория электрических цепей. Авторы Курулв, А. Краткий осмотр реферат, В учебнометодическом пособии представлен справочный. Переходные Процессы В Электрических Цепях Реферат' title='Переходные Процессы В Электрических Цепях Реферат' />Характеристика переходных процессов в электрических цепях. Классический и операторный метод расчета. Определение начальных и конечных. Переходные процессы не являются чемто необычным и характерны не только для электрических цепей. Можно привести ряд примеров из разных. Переходные процессы возникают при любых изменениях режима электрической цепи при подключении и отключении цепи, при изменении нагрузки,. Читать реферат online по теме Переходные процессы в электрических цепях. Раздел Радиоэлектроника, Радиоэлектроника, Загружено 12. Боб Проктор Вы Рождены Богатым тут. Переходные процессы в линейных электрических цепях. Курсовая работа т. Читать текст оnline составляющая тока напряжения вызывается несоответствием между энергией, сосредоточенной в электрических и магнитных полях емкостных и индуктивных элементов в момент времени, непосредственно предшествовавший коммутации, и энергией этих элементов при новом установившемся режиме в момент времени, непосредственно следующий за коммутацией. Энергия этих элементов не может изменяться скачком, и е непрерывное изменение и обуславливает переходный процесс. Эта составляющая тока напряжения быстро затухает из за необратимых потерь энергии на резистивных элементах. Переходные Процессы В Электрических Цепях Реферат' title='Переходные Процессы В Электрических Цепях Реферат' />А это значит, что свободная составляющая тока или напряжения есть общее решение однородного линейного дифференциального уравнения, описывающего искомый переходный процесс. Как известно из курса математического анализа, решение неоднородного линейного дифференциального уравнения, является алгебраической суммой общего решения однородного линейного дифференциального уравнения и частного решения исходного неоднородного дифференциального уравнения. Так как полный переходный ток полное переходное напряжение есть алгебраическая сумма принужднного и свободного составляющих, принужднная составляющая тока напряжения есть частное решение линейного неоднородного дифференциального уравнения, описывающего переходный процесс. Для нахождения этой составляющей рассчитывают исходную цепь в установившемся режиме после коммутации любыми известными методами методом непосредственного применения I и II законов Кирхгофа, методом контурных токов, узловых потенциалов, символическим методом и т. Если в цепи действуют только источники постоянной ЭДС постоянного тока, то следует учитывать, что постоянный ток через конденсатор не проходит. Также, при постоянном токе, протекающем через индуктивный элемент, падение напряжения на нм равно нулю. Следовательно, при расчте принужднных токов или напряжений, при постоянных принуждающих ЭДС и токов, в схемах замещения мкость можно заменить разрывом, а индуктивность простым проводом. Для определения корней характеристического уравнения необязательно составлять дифференциальное уравнение относительно искомой величины. Для вычисления разработано несколько методов. Если в системе линейных дифференциальных уравнений, записанной с помощью I и II законов Кирхгофа, правые части всех уравнений заменить нулями, то получится переход к системе дифференциальных уравнений связывающие только свободные составляющие токов и напряжений. Тогда, если считать, что свободная составляющая хотя бы одного тока не равна нулю, то главный определитель этой системы должен равняться нулю. Записав все корни характеристического уравнения как одну переменную не зависящую то времени, выражение 1. Записав главный определитель системы и приравняв его к нулю, имеем уравнение, которое имеет такие же корни, что и характеристическое. Если же число независимых контуров больше, этот метод становится громоздким. В этих случаях применяют метод входного сопротивления. С целью получения характеристического уравнения составляют выражение входного сопротивления пассивного двухполюсника на переменном токе. Корни уравнения совпадают с корнями характеристического уравнения. Этот метод основан на том, что в схеме отсутствуют магнитно связанные ветви. Начальные значения тока в ветви с индуктивность и напряжения на емкостном элементе называют независимыми начальными условиями. Согласно первому и второму законам коммутации они равны тем значениям, которые они имели непосредственно до коммутации. Начальные значения других токов и напряжений называют зависимыми начальными условиями. Их значения могут быть не равны тем значениям, которые они имели непосредственно до коммутации. Зависимые начальные условия можно найти, записав законы Кирхгофа для момента и выразив их через независимые начальные условия. В курсе математического анализа доказывается, что этот несобственный интеграл сходится только в том случае, когда модуль функции, если и увеличивается с ростом t, но вс же медленнее, чем модуль функции, равный, где действительная часть комплексной переменной р. Все функции, характеризующие переходные процессы в линейных электрических цепях, удовлетворяют этому условию. Интеграл 1. 9 вычисляется по бесконечной прямой на комплексной плоскости, параллельной мнимой оси и расположенной правее всех полюсов функции. Интеграл 1. 9 сложен для вычисления, поэтому для перехода от изображения к оригиналу пользуются таблицами оригиналов. Если полученное изображение является дробно рациональной функцией, то можно также воспользоваться теоремой разложения, по которому. Достаточно вычислить слагаемое суммы 1. Действительно. Но для большей наглядности в операторном методе расчта переходных процессов исходную схему цепи заменяют эквивалентной операторной. Рассмотрим, как преобразуются напряжения на пассивных элементах схемы замещения при переходе к изображениям токов. Так как, если является изображением тока в ветви с сопротивлением, то по свойству линейности, получим Из выражения 1. Так как, если является изображением тока, протекающего через индуктивность, то согласно выражению 1. Символически величину принято называть операторным индуктивным сопротивлением, а величину внутренним ЭДС индуктивного элемента. Как видно из выражения 1. ЭДС индуктивного элемента направлена в ту же сторону, что и ток в ветви с индуктивностью. Отсюда в эквивалентной операторной схеме замещения индуктивный элемент можно заменить операторным индуктивным сопротивлением и направленным согласно с направлением тока источником ЭДС. Символично величина называется операторным емкостным сопротивлением, а величина внутренним ЭДС емкостного элемента. Внутренняя ЭДС обусловлена запасом энергии в электрическом поле емкостного элемента вследствие наличия напряжения на нм до коммутации. Как видно из выражения 1. ЭДС емкостного элемента будет направлена встречно току, протекающему через не. Тогда емкостной элемент в эквивалентной операторной схеме замещения заменяется операторным емкостным сопротивлением и источником ЭДС, направленной встречно току, протекающему через этот емкостной элемент. Переходные процессы в линейных электрических цепях. Постановка задачи Дана электрическая цепь, в которой происходит коммутация рис 2. В цепи действует постоянная ЭДС В и подключены сопротивления Ом, Ом, Ом, Ом, индуктивность м. Гн и мкость мк. Ф. Записав II закон Кирхгофа для контура с источником ЭДС и мкостью, получим, что емкостной элемент зарядится до разности потенциалов, равной ЭДС источника. Имеем. Решение задачи классическим методом. Рассмотрим цепь после коммутации и запишем систему уравнений с помощью I и II законов Кирхгофа. Запишем искомую величину в виде. Емкость в цепи постоянного тока равносилен разрыву, следовательно, тока на мкости в установившемся режиме не будет, то есть. Чтобы найти свободную составляющую тока составим характеристическое уравнение для системы дифференциальных уравнений 2. Переходные процессы в линейных электрических цепях. При расчте переходного процесса в линейной электрической цепи и в классическом, и в операторном методе пришли к одному и тому же решению. Оба эти метода можно применять для решения задач любой сложности. Каким из них пользоваться, во многом зависит от навыка и привычки. Однако, классический метод физически более прозрачен, чем операторный, в котором решение уравнений во многом формализовано. Если при сравнении этих методов исходить из объма вычислительной работы, то решение уравнений первого, второго, а иногда и третьего порядков для источников постоянной синусоидальной ЭДС или тока целесообразно проводить классическим методом, а решение уравнений более высоких порядков операторным. Объясняется это тем, что чем выше порядок характеристического уравнения, тем более громоздкой и трудомкой оказывается операция нахождения постоянных интегрирования в классическом методе.